{"id":2971,"date":"2025-06-24T18:33:19","date_gmt":"2025-06-24T16:33:19","guid":{"rendered":"https:\/\/www.extende.com\/la-simulation-cnd\/documentation\/validation-experimentale-des-modeles-civa\/validation-experimentale-des-modeles-civa-en-ultrasons\/ultrasons-multielements\/ut-multielements-configurations-experimentales-de-simulation\/"},"modified":"2025-06-24T18:52:15","modified_gmt":"2025-06-24T16:52:15","slug":"ut-multielements-configurations-experimentales-de-simulation","status":"publish","type":"page","link":"https:\/\/www.extende.com\/fr\/la-simulation-cnd\/documentation\/validation-experimentale-des-modeles-civa\/validation-experimentale-des-modeles-civa-en-ultrasons\/ultrasons-multielements\/ut-multielements-configurations-experimentales-de-simulation\/","title":{"rendered":"UT &#8211; Multi\u00e9l\u00e9ments : Configurations exp\u00e9rimentales de simulation"},"content":{"rendered":"<h2 class=\"titre-accordeon\">EQUIPEMENT ET INTERVALLE DE CONFIANCE DES DONN\u00c9ES EXP\u00c9RIMENTALES<\/h2>\n<\/p>\n<p>Les acquisitions exp\u00e9rimentales ont \u00e9t\u00e9 effectu\u00e9es en utilisant un \u00e9quipement constitu\u00e9 d\u2019un banc m\u00e9canique capable de r\u00e9aliser des repr\u00e9sentations type C-scan et d\u2019un syst\u00e8me d\u2019acquisition ultrasonore multi\u00e9l\u00e9ments MultiX 64 pilot\u00e9 par le logiciel Multi2000 V6.5.22. Une proc\u00e9dure d\u2019inspection a \u00e9t\u00e9 suivie afin de minimiser les sources d\u2019incertitude. Les incertitudes globales li\u00e9es aux param\u00e8tres m\u00e9caniques, aux d\u00e9fauts usin\u00e9s sur des maquettes, et \u00e0 l\u2019homog\u00e9n\u00e9it\u00e9 du mat\u00e9riau ont \u00e9t\u00e9 \u00e9valu\u00e9es en v\u00e9rifiant la reproductibilit\u00e9 des r\u00e9sultats. L\u2019intervalle de confiance des donn\u00e9es exp\u00e9rimentales a \u00e9t\u00e9 \u00e9valu\u00e9e \u00e0 + \/-3\u00a0dB pour les capteurs au contact (1,5\u00a0dB en raison de l\u2019incertitude de la mesure du r\u00e9flecteur de r\u00e9f\u00e9rence et 1,5\u00a0dB en raison de l\u2019incertitude de la mesure par rapport \u00e0 la r\u00e9f\u00e9rence). Pour les capteurs immersion l\u2019incertitude est de + \/-2\u00a0dB (1\u00a0dB en raison de l\u2019incertitude de la mesure du r\u00e9flecteur de r\u00e9f\u00e9rence et 1\u00a0dB en raison de l\u2019incertitude de la mesure par rapport \u00e0 la r\u00e9f\u00e9rence).<\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<h2 class=\"titre-accordeon\">PI\u00c8CES<\/h2>\n<\/p>\n<p>Deux pi\u00e8ces en acier ferritique (cL=5900 m\/s, cT=3230 m\/s, densit\u00e9 = 7.8 g\/cm3) sont inspect\u00e9es :<\/p>\n<\/p>\n<ul class=\"liste-carres-noirs\">\n<li><span style=\"line-height: 1.5em;\">Une maquette contenant une s\u00e9rie de trous g\u00e9n\u00e9ratrice (TGs) de diam\u00e8tre \u00d82\u00a0mm et d\u2019extension 60\u00a0mm. Les TGs sont situ\u00e9s \u00e0 des profondeurs allant de 4\u00a0mm \u00e0 60\u00a0mm avec un pas entre chaque d\u00e9faut de 4\u00a0mm.<\/span><\/li>\n<\/ul>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p style=\"text-align: center;\"><a class=\"mediabox\" href=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_1.png\" style=\"text-decoration: none;\" title=\"\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" width=\"250\" height=\"153\" align=\"\" alt=\"\" src=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/resize1-ME_1.png\" class=\"alignnone wp-image-2954\"><\/a><\/p>\n<\/p>\n<p style=\"text-align: center;\">\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<ul class=\"liste-carres-noirs\">\n<li>Une maquette contenant des s\u00e9ries de trous \u00e0 fond plats (TFPs) de diam\u00e8tre \u00d81\u00a0mm, 3\u00a0mm et 6\u00a0mm et inclin\u00e9s \u00e0 45\u00b0. Les TFPs d\u2019un diam\u00e8tre donn\u00e9 sont positionn\u00e9s \u00e0 deux incr\u00e9ments diff\u00e9rents pour \u00e9viter le m\u00e9lange des \u00e9chos lors de l\u2019inspection. Les profondeurs correspondant au premier incr\u00e9ment sont 5\u00a0mm, 15\u00a0mm, 25\u00a0mm, 35\u00a0mm, 45\u00a0mm, 55\u00a0mm, 80\u00a0mm, 100\u00a0mm, 125\u00a0mm et 150\u00a0mm. Les profondeurs correspondant au second incr\u00e9ment sont 10\u00a0mm, 20\u00a0mm, 30\u00a0mm, 40\u00a0mm, 50\u00a0mm, 60\u00a0mm.<\/li>\n<\/ul>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p style=\"text-align: center;\"><a class=\"mediabox\" href=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_2.png\" style=\"text-decoration: none;\" title=\"\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" width=\"300\" height=\"207\" align=\"\" alt=\"\" src=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/resize1-ME_2.png\" class=\"alignnone wp-image-2956\"><\/a><\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<h2 class=\"titre-accordeon\">CAPTEURS<\/h2>\n<\/p>\n<p>Les mesures sont r\u00e9alis\u00e9es avec trois capteurs :<br \/>\n\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<h2 class=\"titre-paragraphe\"><span style=\"line-height: 1.5em;\">Capteur matriciel contact 2\u00a0MHz<\/span><\/h2>\n<\/p>\n<p>Les caract\u00e9ristiques techniques de ce capteur sont les suivantes :<\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<div style=\"text-align:center;\">\n<table border=\"1\" cellpadding=\"2\" cellspacing=\"0\" style=\"line-height: 18px; text-align: center;\">\n<tbody>\n<tr>\n<td>Type<\/td>\n<td>Motif<\/td>\n<td>Nombre d&rsquo;\u00e9l\u00e9ments<\/td>\n<td>Pitch<\/td>\n<td>Fr\u00e9quence<\/td>\n<td>Bande passante<\/td>\n<td>Phase<\/td>\n<\/tr>\n<tr>\n<td>Contact<\/td>\n<td>Matriciel<\/td>\n<td>64(16&#215;4)<\/td>\n<td>0,2\u00a0mm (ligne et colonne)<\/td>\n<td>2\u00a0MHz<\/td>\n<td>60%<\/td>\n<td>65\u00b0<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n<\/div>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p>Ce capteur est mont\u00e9 sur un sabot en rexolite (cL=2320 m\/s). L\u2019angle d\u2019incidence du sabot est de 16,86\u00b0 ce qui correspond \u00e0 un angle de r\u00e9fraction de 47,5\u00b0 dans l\u2019acier ferritique pour des ondes Longitudinales. Ces param\u00e8tres ont \u00e9t\u00e9 d\u00e9termin\u00e9s \u00e0 partir d\u2019une mesure sur l\u2019\u00e9cho de fond du sabot. Cette m\u00e9thode consiste \u00e0 r\u00e9aliser un balayage \u00e9lectronique de 1 \u00e9l\u00e9ment actif et \u00e0 enregistrer l\u2019\u00e9cho de fond du sabot en fonction de la s\u00e9quence active. En relevant le temps de propagation de l\u2019\u00e9cho de fond entre les deux \u00e9l\u00e9ments extr\u00eames et connaissant pr\u00e9cis\u00e9ment la distance entre ces deux \u00e9l\u00e9ments ainsi que la vitesse mesur\u00e9e dans le sabot, il est possible de remonter \u00e0 l\u2019angle du sabot.<\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p style=\"text-align: center;\"><a class=\"mediabox\" href=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_12.png\" title=\"\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" alt=\"\" class=\"mediabox alignnone wp-image-2958\" height=\"185\" src=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_12.png\" title=\"\" width=\"500\"><\/a><\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p>Des calculs de champs permettent d\u2019\u00e9valuer la limite de champ proche du capteur. La figure suivante repr\u00e9sente les champs L transmis dans la pi\u00e8ce. On constate qu\u2019au-del\u00e0 de 30\u00a0mm, le capteur ne focalise plus \u00e0 la profondeur souhait\u00e9e. La limite de champ proche en ondes L de ce capteur est donc proche de 30\u00a0mm.<\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p style=\"text-align: center;\"><a class=\"mediabox\" href=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_32.png\" title=\"\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" alt=\"\" class=\"mediabox alignnone wp-image-2959\" height=\"290\" src=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_32.png\" title=\"\" width=\"500\"><\/a><\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p>En ondes T, les calculs de champ donnent les r\u00e9sultats suivants :<\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p style=\"text-align: center;\"><a class=\"mediabox\" href=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_42.png\" title=\"\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" alt=\"\" class=\"mediabox alignnone wp-image-2960\" height=\"290\" src=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_42.png\" title=\"\" width=\"500\"><\/a><\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p>On remarque que la limite de champ en ondes T de ce capteur est voisine de 40\u00a0mm.<\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<h2 class=\"titre-paragraphe\">Capteur lin\u00e9aire contact 5\u00a0MHz<\/h2>\n<\/p>\n<p>Les caract\u00e9ristiques de ce capteur sont les suivantes :<\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<div style=\"text-align:center;\">\n<table border=\"1\" cellpadding=\"2\" cellspacing=\"0\" style=\"line-height: 18px; text-align: center;\">\n<tbody>\n<tr>\n<td>Type<\/td>\n<td>Motif<\/td>\n<td>Nombre d&rsquo;\u00e9l\u00e9ments<\/td>\n<td>Pitch<\/td>\n<td>Fr\u00e9quence<\/td>\n<td>Bande passante<\/td>\n<td>Phase<\/td>\n<\/tr>\n<tr>\n<td>Contact<\/td>\n<td>Lin\u00e9aire<\/td>\n<td>48<\/td>\n<td>0,1\u00a0mm\u00a0<\/td>\n<td>5\u00a0MHz<\/td>\n<td>64%<\/td>\n<td>\n<p>20\u00b0<\/p>\n<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n<\/div>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p>Ce capteur est mont\u00e9 sur un sabot en rexolite (cL=2320 m\/s). L\u2019angle d\u2019incidence du sabot est de 21\u00b0 ce qui correspond \u00e0 un angle de r\u00e9fraction de 6,7\u00b0 dans l\u2019acier ferritique pour des ondes Longitudinales. Les caract\u00e9ristiques du sabot ont \u00e9t\u00e9 obtenues avec la m\u00eame m\u00e9thode que pour le capteur 2\u00a0MHz.<\/p>\n<\/p>\n<p>Les trois param\u00e8tres de la loi d\u2019att\u00e9nuation pour les ondes T \u00e0 entrer dans CIVA sont le coefficient d\u2019att\u00e9nuation \u00ab a \u00bb, l\u2019exposant de la loi d\u2019att\u00e9nuation et la fr\u00e9quence \u00ab f \u00bb.<\/p>\n<\/p>\n<ul class=\"liste-carres-noirs\">\n<li>La fr\u00e9quence \u00ab f \u00bb choisie est la fr\u00e9quence centrale du signal d\u2019entr\u00e9e du capteur (4,8\u00a0MHz)<\/li>\n<li>Dans les pi\u00e8ces utilis\u00e9es, le coefficient d\u2019att\u00e9nuation avait \u00e9t\u00e9 d\u00e9termin\u00e9 lors d\u2019une pr\u00e9c\u00e9dente \u00e9tude qui a montr\u00e9 qu\u2019il n\u2019\u00e9tait pas n\u00e9cessaire de prendre en compte une att\u00e9nuation pour les ondes L. Pour un exposant de 4 (domaine de Rayleigh), a = 0,015\u00a0dB\/\u00a0mm.<\/li>\n<\/ul>\n<p>Les calculs de champ en ondes L ci-dessous nous permettent de d\u00e9terminer la limite de champ proche pour ce capteur. On voit qu\u2019au-del\u00e0 de 20\u00a0mm de profondeur, le capteur ne focalise plus de mani\u00e8re optimale. Il s\u2019agit donc de sa limite de champ proche en onde L.<\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p style=\"text-align: center;\"><a class=\"mediabox\" href=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_52.png\" title=\"\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" alt=\"\" class=\"mediabox alignnone wp-image-2961\" height=\"290\" src=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_52.png\" title=\"\" width=\"500\"><\/a><\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p>En ondes T, les calculs de champ donnent les r\u00e9sultats suivants :<\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p style=\"text-align: center;\"><a class=\"mediabox\" href=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_58.png\" title=\"\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" alt=\"\" class=\"mediabox alignnone wp-image-2962\" height=\"290\" src=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_58.png\" title=\"\" width=\"500\"><\/a><\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p>Ces r\u00e9sultats nous permettent d&rsquo;estimer la limite de champ proche en ondes T de ce capteur \u00e0 40\u00a0mm de profondeur.<\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<h2 class=\"titre-paragraphe\">Capteur immersion 10\u00a0MHz<\/h2>\n<\/p>\n<p>Les caract\u00e9ristiques techniques de ce capteur sont les suivantes :<\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<div style=\"text-align:center;\">\n<table border=\"1\" cellpadding=\"2\" cellspacing=\"0\" style=\"line-height: 18px; text-align: center;\">\n<tbody>\n<tr>\n<td>Type<\/td>\n<td>Motif<\/td>\n<td>Nombre d&rsquo;\u00e9l\u00e9ments<\/td>\n<td>Pitch<\/td>\n<td>Fr\u00e9quence<\/td>\n<td>Bande passante<\/td>\n<td>Phase<\/td>\n<\/tr>\n<tr>\n<td>Immersion<\/td>\n<td>Lin\u00e9aire<\/td>\n<td>32<\/td>\n<td>0,05\u00a0mm\u00a0<\/td>\n<td>10\u00a0MHz<\/td>\n<td>55%<\/td>\n<td>290\u00b0<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n<\/div>\n<h3 class=\"titre-paragraphe\">\u00a0<\/h3>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<h3 class=\"titre-paragraphe\">Loi d&rsquo;att\u00e9nuation des ondes L<\/h3>\n<\/p>\n<p>La loi d\u2019att\u00e9nuation pour les ondes L a \u00e9t\u00e9 d\u00e9termin\u00e9e \u00e0 partir des \u00e9chos de TFPs obtenus avec le capteur inclin\u00e9 \u00e0 10,24\u00b0 (P45\u00b0), une hauteur d\u2019eau de 50\u00a0mm et une loi de retards nuls.<\/p>\n<\/p>\n<p>Param\u00e8tres \u00e0 entrer dans CIVA (coefficient d\u2019att\u00e9nuation \u00ab a \u00bb, exposant de la loi d\u2019att\u00e9nuation \u00ab exposant \u00bb et la fr\u00e9quence \u00ab f \u00bb) :<\/p>\n<\/p>\n<ul class=\"liste-carres-noirs\">\n<li>La fr\u00e9quence \u00ab f \u00bb est la fr\u00e9quence centrale du signal d\u2019entr\u00e9e du capteur (9\u00a0MHz).<\/li>\n<li>Deux coefficients d\u2019att\u00e9nuation ont \u00e9t\u00e9 d\u00e9termin\u00e9s pour que les courbes, exp\u00e9rimentales et simul\u00e9es, d\u2019amplitude des \u00e9chos L des TFP \u00d83\u00a0mm en fonction de la profondeur pr\u00e9sentent la m\u00eame d\u00e9croissance. Ces ajustements ont \u00e9t\u00e9 effectu\u00e9s sur les courbes obtenues avec une loi de retards nuls.<\/li>\n<\/ul>\n<p>La r\u00e9f\u00e9rence pour les amplitudes est un TFP \u00d81\u00a0mm situ\u00e9 \u00e0 25\u00a0mm de profondeur. L\u2019amplitude de cette r\u00e9f\u00e9rence a aussi \u00e9t\u00e9 simul\u00e9e avec att\u00e9nuation\u00a0:<\/p>\n<\/p>\n<ul class=\"liste-carres-noirs\">\n<li>Le premier coefficient a \u00e9t\u00e9 d\u00e9termin\u00e9 pour un exposant de 4 (domaine de Rayleigh : \u03bb &gt;&gt; D), dans ce cas a = 0,046\u00a0dB\/mm<\/li>\n<li>Le second coefficient a \u00e9t\u00e9 d\u00e9termin\u00e9 pour un exposant de 2 (domaine stochastique : \u03bb ~ D), dans ce cas a = 0,035\u00a0dB\/mm<\/li>\n<\/ul>\n<p>O\u00f9 \u03bb est la longueur d\u2019onde L et D est la taille moyenne des grains constituant la microstructure.<\/p>\n<\/p>\n<p>Dans la suite, la premi\u00e8re loi sera appel\u00e9e (0,046, 4, 9) ou loi en exposant \u00ab 4 \u00bb et la seconde (0,035, 2, 9) ou loi en exposant \u00ab 2 \u00bb.<\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p style=\"text-align:center;\"><a class=\"mediabox\" href=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_24.png\" title=\"\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" alt=\"\" class=\"mediabox alignnone wp-image-2963\" height=\"250\" src=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_24.png\" title=\"\" width=\"300\"><\/a><a class=\"mediabox\" href=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_26.png\" title=\"\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" alt=\"\" class=\"mediabox alignnone wp-image-2964\" height=\"250\" src=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_26.png\" title=\"\" width=\"300\"><\/a><a class=\"mediabox\" href=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_27.png\" title=\"\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" alt=\"\" class=\"mediabox alignnone wp-image-2965\" height=\"250\" src=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_27.png\" title=\"\" width=\"300\"><\/a><\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p>On peut voir sur la figure ci-dessus qu\u2019il y a un bon accord entre les Ascans exp\u00e9rimentaux et simul\u00e9s obtenus sur les TFPs situ\u00e9s \u00e0 de faibles profondeurs. Ce n\u2019est plus le cas pour les d\u00e9fauts les plus profonds avec la loi d\u2019att\u00e9nuation (0,046, 4, 9) ; les Ascans simul\u00e9s sont alors trop \u00ab basse fr\u00e9quence \u00bb par rapport aux Ascans exp\u00e9rimentaux. Avec la loi en exposant 2, (0,035, 2, 9), on obtient un meilleur accord entre simulations et exp\u00e9rience pour les TFPs aux grandes profondeurs (80\u00a0mm et 125\u00a0mm). Ces remarques sont valables aussi pour les TFPs de diam\u00e8tre 1\u00a0mm et 6\u00a0mm.<\/p>\n<\/p>\n<p>Compte tenu de ces r\u00e9sultats, on utilisera la loi d\u2019att\u00e9nuation avec l\u2019exposant \u00ab 2 \u00bb pour les simulations. La loi en exposant 4 peut \u00eatre utilis\u00e9e pour confirmer la validit\u00e9 de ce choix.<\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<h3 class=\"titre-paragraphe\">Loi d&rsquo;att\u00e9nuation des ondes T<\/h3>\n<\/p>\n<p>La loi d\u2019att\u00e9nuation pour les ondes T a \u00e9t\u00e9 d\u00e9termin\u00e9e \u00e0 partir des \u00e9chos de TFPs obtenus avec le capteur inclin\u00e9 \u00e0 18.94\u00b0 (SV45\u00b0), une hauteur d\u2019eau de 50\u00a0mm et une loi de retards nuls.<\/p>\n<\/p>\n<p>Les param\u00e8tres \u00e0 entrer dans CIVA : le coefficient d&rsquo;att\u00e9nuation \u00ab a \u00bb, l&rsquo;exposant de la loi d&rsquo;att\u00e9nuation, et la fr\u00e9quence \u00ab f \u00bb<\/p>\n<\/p>\n<ul class=\"liste-carres-noirs\">\n<li>La fr\u00e9quence \u00ab f \u00bb est la fr\u00e9quence centrale du signal d&rsquo;entr\u00e9e du capteur (9\u00a0MHz)<\/li>\n<li>Deux coefficients d\u2019att\u00e9nuation ont \u00e9t\u00e9 d\u00e9termin\u00e9s pour que les courbes, exp\u00e9rimentales et simul\u00e9es, d\u2019amplitude des \u00e9chos T des TFP \u00d83\u00a0mm pr\u00e9sentent la m\u00eame d\u00e9croissance. Ces ajustements ont \u00e9t\u00e9 effectu\u00e9s sur les courbes obtenues avec une loi de retards nuls.<\/li>\n<\/ul>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p>La r\u00e9f\u00e9rence pour les amplitudes est un TFP \u00d81\u00a0mm situ\u00e9 \u00e0 25\u00a0mm de profondeur. L\u2019amplitude de cette r\u00e9f\u00e9rence a \u00e9t\u00e9 simul\u00e9e avec att\u00e9nuation:<\/p>\n<\/p>\n<ul class=\"liste-carres-noirs\">\n<li>Le premier coefficient a \u00e9t\u00e9 ainsi d\u00e9termin\u00e9 pour un exposant de 4 (domaine de Rayleigh :\u00a0<em>\u03bb<\/em>\u00a0&gt;&gt; D), dans ce cas a = 0.275\u00a0dB\/mm<\/li>\n<li>Le second a \u00e9t\u00e9 d\u00e9termin\u00e9 pour un exposant de 2 (domaine stochastique :\u00a0<em>\u03bb<\/em>\u00a0~ D), dans ce cas a = 0.11\u00a0dB\/mm<\/li>\n<\/ul>\n<p><em>\u03bb<\/em>\u00a0est la longueur des ondes L et D est la taille moyenne des grains constituant la microstructure.<\/p>\n<\/p>\n<p>Dans la suite, la premi\u00e8re loi sera appel\u00e9e (0,275, 4, 9) ou loi en exposant \u00ab 4 \u00bb et la seconde (0,11, 2 9) ou loi en exposant \u00ab 2 \u00bb.<\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p style=\"text-align: center;\"><a class=\"mediabox\" href=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_29.png\" title=\"\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" alt=\"\" class=\"mediabox alignnone wp-image-2966\" height=\"290\" src=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_29.png\" title=\"\" width=\"500\"><\/a><\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p>Si la r\u00e9f\u00e9rence pour les amplitudes est un \u00e9cho direct L de TFP, les amplitudes des \u00e9chos T des TFPs simul\u00e9s avec la loi d\u2019att\u00e9nuation (0,275, 4, 9) sont tr\u00e8s \u00e9loign\u00e9s de celles mesur\u00e9es (cf. figure ci-dessous).<\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p style=\"text-align: center;\"><a class=\"mediabox\" href=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_30.png\" title=\"\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" alt=\"\" class=\"mediabox alignnone wp-image-2967\" height=\"290\" src=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_30.png\" title=\"\" width=\"500\"><\/a><\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p>Comme pour les \u00e9chos en ondes L, on remarque sur la figure ci-dessous un bon accord entre les Ascans exp\u00e9rimentaux et simul\u00e9s mesur\u00e9s sur les TFPs situ\u00e9s \u00e0 de faibles profondeurs. Ce n\u2019est plus le cas pour les d\u00e9fauts les plus profonds lorsqu\u2019on applique la loi d\u2019att\u00e9nuation (0,275, 4, 9); les Ascans simul\u00e9s sont alors trop \u00ab basse fr\u00e9quence \u00bb par rapport aux Ascans exp\u00e9rimentaux. Avec la loi en exposant 2, (0,11, 2, 9), on obtient un meilleur accord entre simulations et exp\u00e9rience pour les TFPs aux grandes profondeurs (80\u00a0mm et 125\u00a0mm). Ces remarques sont valables aussi pour les TFPs de diam\u00e8tre 1\u00a0mm et 6\u00a0mm.<\/p>\n<\/p>\n<p>Compte tenu de ces r\u00e9sultats, on utilisera la loi d\u2019att\u00e9nuation avec l\u2019exposant \u00ab 2 \u00bb pour les simulations. La loi en exposant 4 peut \u00eatre utilis\u00e9e pour confirmer la validit\u00e9 de ce choix.<\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p style=\"text-align: center;\"><a class=\"mediabox\" href=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_31.png\" title=\"\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" alt=\"\" class=\"mediabox alignnone wp-image-2968\" height=\"290\" src=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_31.png\" title=\"\" width=\"500\"><\/a><\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p>Les calculs de champ en ondes L ci-dessous nous permettent de d\u00e9terminer la limite de champ proche pour ce capteur. On voit qu\u2019au-del\u00e0 de 10\u00a0mm de profondeur, le capteur ne focalise plus de mani\u00e8re optimale. Il s\u2019agit donc de sa limite de champ proche en onde L.<\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p style=\"text-align: center;\"><a class=\"mediabox\" href=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_66.png\" title=\"\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" alt=\"\" class=\"mediabox alignnone wp-image-2969\" height=\"290\" src=\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_66.png\" title=\"\" width=\"500\"><\/a><\/p>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p class=\"titre-paragraphe\">\n<\/p>\n<h2 class=\"titre-accordeon\">MOD\u00c8LES D&rsquo;INTERACTION<\/h2>\n<\/p>\n<p class=\"titre-paragraphe\">\n<\/p>\n<p class=\"titre-paragraphe\">Les mod\u00e8les d\u00e9finis dans CIVA pour simuler la r\u00e9ponse des d\u00e9fauts sont :<\/p>\n<\/p>\n<ul class=\"liste-carres-noirs\">\n<li>\n<div class=\"titre-paragraphe\">Le mod\u00e8le SOV (Separation Of Variables) pour les TGs<\/div>\n<\/li>\n<li>\n<div class=\"titre-paragraphe\">Le mod\u00e8le Kirchhoff pour les TFPs<\/div>\n<\/li>\n<\/ul>\n<\/p>\n<p>\u00a0<\/p>\n<\/p>\n<p>Continuer vers <a class=\"lien\" href=\"https:\/\/www.extende.com\/fr\/la-simulation-cnd\/documentation\/validation-experimentale-des-modeles-civa\/validation-experimentale-des-modeles-civa-en-ultrasons\/ultrasons-multielements\/ut-multielements-resultats-pour-lalgorithme-de-focalisation-en-differents-points\/\" target=\"_self\">R\u00e9sultats pour l&rsquo;algorithme de focalisation en diff\u00e9rents points<\/a><\/p>\n<\/p>\n<p>Retourner \u00e0 <a class=\"lien\" href=\"https:\/\/www.extende.com\/fr\/la-simulation-cnd\/documentation\/validation-experimentale-des-modeles-civa\/validation-experimentale-des-modeles-civa-en-ultrasons\/ultrasons-multielements\/\" target=\"_self\">Multi\u00e9l\u00e9ments<\/a><\/p><\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Validation exp\u00e9rimentale et caract\u00e9risation des mod\u00e8les Ultrasons de CIVA, Multi\u00e9l\u00e9ments, logiciel de simulation CND<\/p>\n","protected":false},"author":0,"featured_media":0,"parent":2911,"menu_order":1,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","template":"templates\/page--extende.html.php","meta":{"_acf_changed":false,"footnotes":""},"class_list":["post-2971","page","type-page","status-publish","hentry"],"acf":[],"_links":{"self":[{"href":"https:\/\/www.extende.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/pages\/2971","targetHints":{"allow":["GET"]}}],"collection":[{"href":"https:\/\/www.extende.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/pages"}],"about":[{"href":"https:\/\/www.extende.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/types\/page"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.extende.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/comments?post=2971"}],"version-history":[{"count":1,"href":"https:\/\/www.extende.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/pages\/2971\/revisions"}],"predecessor-version":[{"id":5717,"href":"https:\/\/www.extende.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/pages\/2971\/revisions\/5717"}],"up":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.extende.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/pages\/2911"}],"wp:attachment":[{"href":"https:\/\/www.extende.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/media?parent=2971"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}