\u00a0<\/p>\n<\/p>\n
\u00a0<\/p>\n<\/p>\n Ces diff\u00e9rences d\u2019amplitudes entre simulation et exp\u00e9rience pour l\u2019\u00e9cho en onde T s\u2019expliquent par les caract\u00e9ristiques du champ simul\u00e9 en ondes T. La d\u00e9viation en L60\u00b0 cr\u00e9e un mode associ\u00e9 en T28\u00b0. Or, la simulation de ce dernier montre une division du champ au niveau de l\u2019interface eau\/acier qui n\u2019est pas observ\u00e9e exp\u00e9rimentalement. Cette division du mode T est li\u00e9e aux limitations du mod\u00e8le. La forte variation du coefficient de transmission \u00e0 proximit\u00e9 de l\u2019angle critique g\u00e9n\u00e8re cette division du faisceau T incident. Certaines ondes n\u2019\u00e9tant pas prises en compte, cela r\u00e9duit l\u2019amplitude de l\u2019\u00e9cho T simul\u00e9. (cf.\u00a0ici<\/a><\/u><\/span>)<\/span><\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n Les courbes \u00e9chodynamiques simul\u00e9es avec la loi en exposant 2 concordent bien avec les courbes exp\u00e9rimentales.<\/span><\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n Les angles de r\u00e9fraction dans la pi\u00e8ce \u00ab demand\u00e9s \u00bb lors du calcul de la loi de retards seront compar\u00e9s aux angles \u00ab r\u00e9els \u00bb, c\u2019est-\u00e0-dire obtenus dans la pi\u00e8ce apr\u00e8s application de la loi.<\/span><\/p>\n<\/p>\n Les valeurs de ces angles de r\u00e9fraction \u00ab r\u00e9els \u00bb seront calcul\u00e9es \u00e0 partir des courbes \u00e9chodynamiques (exp\u00e9rimentale ou simul\u00e9e) obtenues avec les TGs.<\/p>\n<\/p>\n Les positions du capteur pour lesquelles l\u2019amplitude des \u00e9chos des TGs est maximale sont relev\u00e9es (cf. figure ci-dessous, en bas \u00e0 gauche).<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n Les courbes exp\u00e9rimentales et simul\u00e9es sur la figure pr\u00e9c\u00e9dente (\u00e0 droite) permettent d\u2019observer l\u2019\u00e9volution de l\u2019angle de r\u00e9fraction en fonction de la profondeur et de mesurer cet angle. \u00a0<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n La figure suivante compare les courbes reliant les positions du capteur pour lesquelles on mesure le maximum d\u2019amplitude en fonction de la profondeur du TG. Les courbes simul\u00e9es concordent bien avec les courbes exp\u00e9rimentales et les angles de r\u00e9fraction exp\u00e9rimentaux (donc \u00ab r\u00e9els \u00bb) sont en bon accord avec les angles de r\u00e9fraction demand\u00e9s en simulation (qui sont ind\u00e9pendants de la loi d\u2019att\u00e9nuation choisie).<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n \n<\/p>\n Lois de retards : balayage angulaire, premier angle de d\u00e9viation: 35\u00b0 et dernier angle de d\u00e9viation: 65\u00b0, type d\u2019onde pour le calcul des lois : T, s\u00e9quence de 32 \u00e9l\u00e9ments.<\/span><\/p>\n<\/p>\n La hauteur d\u2019eau est de 50\u00a0mm.<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n Comme on peut le voir sur la figure suivante, en ondes T, la loi d\u2019att\u00e9nuation en exposant 2 est celle qui permet d\u2019obtenir les courbes d\u2019amplitudes les plus proches des r\u00e9sultats exp\u00e9rimentaux. N\u00e9anmoins, quelle que soit la valeur de l\u2019exposant, les amplitudes simul\u00e9es des \u00e9chos T directs diff\u00e8rent des amplitudes exp\u00e9rimentales. Avec la loi d\u2019att\u00e9nuation en exposant 2, les amplitudes simul\u00e9es diminuent plus rapidement que les amplitudes exp\u00e9rimentales et l\u2019\u00e9cart est d\u2019autant plus grand que le TG est profond (jusque 6\u00a0dB).<\/span><\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n Les deux figures suivantes comparent les courbes \u00e9chodynamiques et les Ascans exp\u00e9rimentaux et simul\u00e9s avec la loi d\u2019att\u00e9nuation en exposant 2. On constate, \u00e0 chaque fois, un bon accord entre l\u2019exp\u00e9rience et la simulation avec cet exposant.<\/span><\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n L\u2019angle de r\u00e9fraction est mesur\u00e9 selon la m\u00eame proc\u00e9dure d\u00e9crite pour les ondes L. Les r\u00e9sultats obtenus en ondes T sont pr\u00e9sent\u00e9s sur la figure ci-dessous.<\/span><\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n On obtient un tr\u00e8s bon accord entre les angles de r\u00e9fraction et les angles fournis par CIVA.<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n Les comparaisons simulation \/ exp\u00e9rience montrent que des diff\u00e9rences apparaissent avec le capteur 10\u00a0MHz lorsqu\u2019il est utilis\u00e9 en balayage angulaire en ondes T. Ces \u00e9carts (notamment sur l\u2019\u00e9volution de l\u2019amplitude) sont r\u00e9duits mais ne disparaissent pas en employant la loi d\u2019att\u00e9nuation exposant 2.<\/span><\/p>\n<\/p>\n N\u00e9anmoins, que ce soit en ondes L ou T, les angles de r\u00e9fraction exp\u00e9rimentaux (donc \u00ab r\u00e9el \u00bb) sont en bon accord avec les angles de r\u00e9fraction demand\u00e9s en simulation et qui sont ind\u00e9pendants de la loi d\u2019att\u00e9nuation choisie. Les lois de retards fournies par CIVA pour d\u00e9vier le faisceau acoustique d\u2019un traducteur multi\u00e9l\u00e9ments permettent bien d\u2019obtenir la d\u00e9viation d\u00e9sir\u00e9e.<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n Continuer vers R\u00e9sultats pour l’algorithme de balayage angle et profondeur<\/a><\/p>\n<\/p>\n![\"\"](\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_83.png\" "\\"\\"")
<\/a>![\"\"](\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/ME_84.png\" "\\"\\"")
<\/a><\/p>\n<\/p>\nComparaison des \u00e9chodynamiques en ondes L<\/h2>\n<\/p>\n
<\/a><\/p>\n<\/p>\nAngle de r\u00e9fraction des ondes L<\/h2>\n<\/p>\n
<\/a><\/p>\n<\/p>\n
\nLa comparaison de ces deux courbes indique si l\u2019angle du faisceau r\u00e9fract\u00e9 dans la pi\u00e8ce est le m\u00eame que celui pr\u00e9dit par CIVA.
\nLa mesure de l\u2019angle \u00ab r\u00e9el \u00bb du faisceau se fait en utilisant la relation indiqu\u00e9e sur la figure ci-dessous.<\/p>\n<\/p>\n<\/a><\/p>\n<\/p>\n<\/a><\/p>\n<\/p>\nR\u00c9SULTATS AVEC LE CAPTEUR 10\u00a0MHz INCLIN\u00c9 DE 18,9\u00b0 (T45\u00b0)<\/h2>\n<\/p>\n
Amplitude des \u00e9chos T directs<\/h2>\n<\/p>\n
<\/a><\/p>\n<\/p>\nComparaison des \u00e9chodynamiques et des Ascans en ondes T<\/h2>\n<\/p>\n
<\/a><\/a><\/p>\n<\/p>\nAngle de r\u00e9fraction des ondes T<\/h2>\n<\/p>\n
<\/a><\/p>\n<\/p>\nCONCLUSION<\/h2>\n<\/p>\n