![\"\"](\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/CIVA-Validation-UT-TOFD1-1.png\" "\\"\\"")
<\/a><\/p>\n<\/p>\n\u00a0<\/p>\n<\/p>\n \n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n La distance s\u00e9parant les deux capteurs est nomm\u00e9e le PCS (Probe Center Space). En immersion, le PCS correspond \u00e0 la distance entre chacun des points d\u2019impact du faisceau sur la pi\u00e8ce. Pour les configurations au contact, il s\u2019agit de la distance entre les points d\u2019\u00e9mergence du faisceau dans la pi\u00e8ce.<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n La valeur du PCS influe sur la position du point de croisement des faisceaux ultrasonores dans la pi\u00e8ce. Plus le PCS est grand, plus la profondeur du point de croisement est importante.<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n Une variation du PCS s\u2019accompagne \u00e9galement d\u2019une variation de l\u2019angle d\u2019attaque (d\u2019incidence) du faisceau ultrasonore par rapport \u00e0 la normale au d\u00e9faut.<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n L\u2019axe th\u00e9orique des ondes longitudinales r\u00e9fract\u00e9es dans la pi\u00e8ce par le capteur en \u00e9mission croise celui du capteur en r\u00e9ception en un point que l\u2019on nommera dans la suite \u00ab point de croisement des axes L \u00bb. Ce point ainsi que la \u00ab profondeur du point de croisement des axes L \u00bb associ\u00e9e sont illustr\u00e9s sur la figure ci-dessous :<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n On d\u00e9finit de la m\u00eame fa\u00e7on le point de croisement des axes th\u00e9oriques des ondes transversales r\u00e9fract\u00e9es dans la pi\u00e8ce par \u00ab point de croisement des axes T \u00bb.<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n On nomme \u00ab angle de r\u00e9fraction sur le bord haut\/bas \u00bb du d\u00e9faut l\u2019angle de r\u00e9fraction du rayon partant du point d\u2019impact du capteur \u00e9metteur\/r\u00e9cepteur et atteignant le bord haut\/bas du d\u00e9faut. A partir de ces angles sont d\u00e9finis les angles d\u2019incidence sur les bords haut et bas du d\u00e9faut. Ces angles sont souvent utilis\u00e9s en TOFDT et repr\u00e9sent\u00e9s sur la figure ci-dessous :<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n Le temps de vol correspond au temps que mettent les ultrasons pour aller du capteur \u00e9metteur au capteur r\u00e9cepteur. Dans cette \u00e9tude, les temps de vol sont d\u00e9termin\u00e9s \u00e0 partir des temps de vol absolus mesur\u00e9s au maximum du signal redress\u00e9, comme indiqu\u00e9 sur la figure suivante. Le temps initial correspond au moment o\u00f9 les ultrasons sont \u00e9mis par la pastille pi\u00e9zo-\u00e9lectrique \u00e9mettrice. Les temps de vol exp\u00e9rimentaux et simul\u00e9s prennent en compte le temps de propagation des ondes dans le sabot, nomm\u00e9 \u00ab retard palpeur \u00bb.<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n Les \u00e9chos de diffraction des bords haut et bas d\u2019une entaille sont g\u00e9n\u00e9ralement en opposition de phase. Ce comportement est reproduit en simulation. Nous le mettrons en \u00e9vidence lors des comparaisons r\u00e9alis\u00e9es.<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n Continuer vers Pr\u00e9sentation des configurations \u00e9tudi\u00e9es<\/a><\/p>\n<\/p>\n<\/a><\/p>\n<\/p>\nD\u00c9FINITIONS<\/h2>\n<\/p>\n
PCS<\/h2>\n<\/p>\n
<\/a><\/p>\n<\/p>\n<\/a><\/p>\n<\/p>\nPoint de croisement<\/h2>\n<\/p>\n
<\/a><\/p>\n<\/p>\nAngles de r\u00e9fraction et angles d\u2019incidence sur les bords haut et bas du d\u00e9faut<\/h2>\n<\/p>\n
<\/a><\/p>\n<\/p>\nTemps de vol<\/h2>\n<\/p>\n
<\/a><\/p>\n<\/p>\nPhase des \u00e9chos sur les bords haut et bas du d\u00e9faut<\/h2>\n<\/p>\n
<\/a><\/p>\n<\/p>\n