![\"\"](\"https:\/\/www.extende.com\/wp-content\/uploads\/CIVA-Validation-CoinOL3-1.png\")
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R\u00c9SULTATS<\/h2>\n<\/p>\n
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Quelques exemples de Bscans exp\u00e9rimentaux et simul\u00e9s sont repr\u00e9sent\u00e9s ci-dessous :<\/p>\n<\/p>\n
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Sur la figure ci-dessus, un changement de dynamique de 12\u00a0dB a \u00e9t\u00e9 appliqu\u00e9 pour les petits d\u00e9fauts (de 2\u00a0mm \u00e0 0,5\u00a0mm) afin d\u2019am\u00e9liorer la visibilit\u00e9 des \u00e9chos sur les Bscans. On peut voir sur ces diff\u00e9rents Bscans les \u00e9chos de coin associ\u00e9s aux ondes L, T et mixtes. Les \u00e9chos de diffraction directe et indirecte sont aussi identifiables.<\/p>\n<\/p>\n
Il existe un bon accord entre les B-scans vrais exp\u00e9rimentaux et simul\u00e9s (reconstruits selon le mode L) pour toutes les entailles \u00e0 l\u2019exception de celle de 0,5\u00a0mm de haut. Pour cette entaille, on observe que l\u2019\u00e9cho de coin en ondes L (exp\u00e9rimental et simul\u00e9) est localis\u00e9 \u00e0 la base de l\u2019entaille et se superpose \u00e0 l\u2019\u00e9cho de diffraction.<\/p>\n<\/p>\n
Pour les \u00e9chos de coin en ondes T, on observe une division de l\u2019\u00e9cho uniquement sur les r\u00e9sultats de simulation. Cette division apparait aussi pour les plus petites entailles et pour les \u00e9chos de coin mixtes. Son origine est connue et expliqu\u00e9e ici<\/a> .<\/p>\n<\/p>\n Pour les grandes entailles, c\u2019est l\u2019\u00e9cho de coin mixte qui poss\u00e8de l\u2019amplitude la plus \u00e9lev\u00e9e car il est compos\u00e9 de deux contributions\/trajets possibles se superposant comme illustr\u00e9 sur la figure suivante :<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n Les r\u00e9sultats sont \u00e9talonn\u00e9s par rapport \u00e0 un TG de \u00d82\u00a0mm de diam\u00e8tre, 95\u00a0mm d\u2019extension et situ\u00e9 \u00e0 20\u00a0mm de profondeur.<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n On observe un bon accord simulation\/exp\u00e9rience sur l\u2019amplitude des \u00e9chos de coin en ondes L, sauf pour l\u2019entaille de hauteur 0,5\u00a0mm pour laquelle l\u2019\u00e9cart est de 6\u00a0dB environ. Deux explications peuvent \u00eatre avanc\u00e9es :<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n On peut \u00e9galement analyser les r\u00e9sultats en amplitude pour les \u00e9chos de coin mixtes.\u00a0<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n Il existe un \u00e9cart entre les courbes exp\u00e9rimentales et simul\u00e9es repr\u00e9sentant l\u2019amplitude de l\u2019\u00e9cho de coin mixte en fonction de la hauteur de l\u2019entaille. CIVA surrestime d\u2019environ 4\u00a0dB l\u2019amplitude des \u00e9chos de coin mixtes pour les entailles de 4 \u00e0 15\u00a0mm de hauteur. Cependant, l\u2019augmentation de l\u2019amplitude avec la hauteur d\u2019entaille est bien reproduite.<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n D\u00e9tails : <\/span>L\u2019amplitude des \u00e9chos de coin mixtes chute rapidement avec la hauteur des entailles comme observ\u00e9 sur la courbe ci-dessus. Une consid\u00e9ration g\u00e9om\u00e9trique du trajet des rayons peut expliquer cet effet : lorsque l\u2019entaille est assez haute, cet \u00e9cho de coin, principalement d\u00fb \u00e0 la contribution L-defaut-L-fond-T correspond \u00e0 un trajet tr\u00e8s favorable. En effet, les rayons repr\u00e9sentant les deux trajets associ\u00e9s \u00e0 ce mode (depuis le capteur jusqu\u2019au d\u00e9faut et retour au capteur) interceptent le capteur directement. Mais lorsque la hauteur de l\u2019entaille diminue, les deux trajets associ\u00e9s \u00e0 la contribution L-defaut-L-fond-T sont moins favorables parce que les rayons r\u00e9fl\u00e9chis n\u2019interceptent pas le capteur. Cet effet g\u00e9om\u00e9trique, en plus de celui d\u00fb \u00e0 la d\u00e9croissance de la hauteur de l\u2019entaille, conduit \u00e0 une forte chute de l\u2019amplitude de l\u2019\u00e9cho de coin mixte avec la hauteur de l\u2019entaille.<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n On peut enfin analyser les r\u00e9sultats en amplitude pour les \u00e9chos de coin en ondes T.<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n On obtient un bon accord entre les amplitudes (simul\u00e9es et exp\u00e9rimentales) des \u00e9chos de coin en ondes T pour les plus petites et les plus grandes entailles. La forme de la courbe est, elle aussi, correctement pr\u00e9dite par CIVA (d\u00e9croissante jusqu\u2019\u00e0 la hauteur 1,5\u00a0mm puis croissante). Des diff\u00e9rences sont cependant observ\u00e9es pour les entailles de 2, 3 et 4\u00a0mm. D\u2019apr\u00e8s les analyses faites, cela proviendrait de la combinaison des effets de la division du faisceau r\u00e9fract\u00e9 en ondes T (voir ici<\/a>) et de la hauteur d\u2019entaille. Pour l\u2019instant aucune investigation compl\u00e9mentaire n\u2019a \u00e9t\u00e9 men\u00e9e.<\/p>\n<\/p>\n \u00a0<\/p>\n<\/p>\n Continuer vers Influence de l’angle de r\u00e9fraction<\/a><\/p>\n<\/p>\n Retourner au menu Echos de coin en ondes L<\/a><\/p>\n<\/p>\n<\/a><\/div>\n<\/p>\n<\/a><\/div>\n<\/p>\n\n
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