{"id":4307,"date":"2025-06-24T18:37:42","date_gmt":"2025-06-24T16:37:42","guid":{"rendered":""},"modified":"2025-06-24T18:52:11","modified_gmt":"2025-06-24T16:52:11","slug":"ut-echos-de-surface-lois-de-deviation-angulaire-autour-de-l0","status":"publish","type":"page","link":"https:\/\/www.extende.com\/fr\/la-simulation-cnd\/documentation\/validation-experimentale-des-modeles-civa\/validation-experimentale-des-modeles-civa-en-ultrasons\/ultrasons-echos-de-geometrie\/ut-echos-de-geometrie-echos-de-surface\/ut-echos-de-surface-lois-de-deviation-angulaire-autour-de-l0\/","title":{"rendered":"UT – Echos de surface : Lois de d\u00e9viation angulaire autour de L0\u00b0"},"content":{"rendered":"

Dans cette \u00e9tude,\u00a0 deux capteurs multi-\u00e9l\u00e9ments lin\u00e9aires en immersion ont \u00e9t\u00e9 utilis\u00e9s sur deux pi\u00e8ces diff\u00e9rentes, une cale parall\u00e9l\u00e9pip\u00e9dique et un tube. Les caract\u00e9ristiques du signal sont rassembl\u00e9es dans le tableau suivant.<\/p>\n<\/p>\n

\u00a0<\/p>\n<\/p>\n\n\n\n\n\n
\u00d8 Pastille (mm)<\/th>\nMode<\/th>\nFr\u00e9quence d’entr\u00e9e (MHz)<\/th>\nBande passante (%)<\/th>\nPhase (\u00b0)<\/th>\n<\/tr>\n
Lin\u00e9aire (64 \u00e9lts)<\/td>\nL,-10\u00b0 \u00e0 10\u00b0<\/td>\n3<\/td>\n90<\/td>\n310<\/td>\n<\/tr>\n
Lin\u00e9aire (32 \u00e9lts)<\/td>\nL,-10\u00b0 \u00e0 10\u00b0<\/td>\n10<\/td>\n55<\/td>\n290<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n

\u00a0<\/p>\n<\/p>\n

cale parall\u00e9l\u00e9pip\u00e9dique, capteur lin\u00e9aire, 3 MHz<\/h2>\n<\/p>\n

\u00a0<\/p>\n<\/p>\n\n\n\n\n
\u00d8 Pastille (mm)<\/th>\nMode<\/th>\nFr\u00e9quence d’entr\u00e9e (MHz)<\/th>\nBande passante (%)<\/th>\nPhase (\u00b0)<\/th>\n<\/tr>\n
Lin\u00e9aire (64 \u00e9lts)<\/td>\nL,-10\u00b0 \u00e0 10\u00b0<\/td>\n3<\/td>\n90<\/td>\n310<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n

\u00a0<\/p>\n<\/p>\n

L\u2019\u00e9cho de surface d\u2019une cale parall\u00e9l\u00e9pip\u00e9dique a \u00e9t\u00e9 mesur\u00e9 pour une hauteur d\u2019eau de 25 mm, trois s\u00e9quences diff\u00e9rentes de 8, 16 et 24 \u00e9l\u00e9ments actifs comme on peut le voir sur la figure ci-dessous, et des lois de retard de type \u00ab\u00a0d\u00e9viation angulaire\u00a0\u00bb de -10\u00b0 \u00e0 10\u00b0, par pas de 2\u00b0.<\/p>\n<\/p>\n

\u00a0<\/p>\n<\/p>\n

\"\"<\/a><\/p>\n<\/p>\n

\u00a0<\/p>\n<\/p>\n

Les r\u00e9sultats sont \u00e9talonn\u00e9s \u00e0 partir d\u2019un TFP de \u00d86 mm, situ\u00e9 \u00e0 150 mm de profondeur et une loi de retards nuls. Les amplitudes des \u00e9chos de surface obtenus pour une d\u00e9viation angulaire de -10\u00b0 \u00e0 10\u00b0, pour trois s\u00e9quences d\u2019\u00e9l\u00e9ments actifs et \u00e0 une hauteur d\u2019eau de 25 mm sont trac\u00e9es ci-dessous en noir pour la mesure exp\u00e9rimentale, en rouge plein pour les r\u00e9sultats du mod\u00e8le de Kirchhoff et en rouge pointill\u00e9 pour le mod\u00e8le sp\u00e9culaire.<\/p>\n<\/p>\n

\u00a0<\/p>\n<\/p>\n

\"\"<\/a><\/p>\n<\/p>\n

\u00a0<\/p>\n<\/p>\n

Contrairement aux \u00e9tudes pr\u00e9c\u00e9dentes, ici ce sont les r\u00e9sultats du mod\u00e8le de Kirchhoff qui\u00a0sont les plus proches des mesures et en tr\u00e8s bon accord avec elles. Le mod\u00e8le sp\u00e9culaire surestime de 2 \u00e0 4 dB les amplitudes par rapport aux mesures.<\/span><\/p>\n<\/p>\n

Ci-dessous on montre les comparaisons des Ascans entre Kirchhoff et la mesure ainsi que le mod\u00e8le sp\u00e9culaire et la mesure.<\/p>\n<\/p>\n

\u00a0<\/p>\n<\/p>\n

\"\"<\/a><\/p>\n<\/p>\n

\"\"<\/a><\/p>\n<\/p>\n

\u00a0<\/p>\n<\/p>\n

Les signaux pr\u00e9dits par les deux mod\u00e8les sont en bon accord avec les mesures.<\/p>\n<\/p>\n

tube de grand rayon de courbure, capteur lin\u00e9aire, 10 MHz<\/h2>\n<\/p>\n

\u00a0<\/p>\n<\/p>\n\n\n\n\n
\u00d8 Pastille (mm)<\/th>\nMode<\/th>\nFr\u00e9quence d’entr\u00e9e (MHz)<\/th>\nBande passante (%)<\/th>\nPhase (\u00b0)<\/th>\n<\/tr>\n
Lin\u00e9aire (32 \u00e9lts)<\/td>\nL,-10\u00b0 \u00e0 10\u00b0<\/td>\n10<\/td>\n55<\/td>\n290<\/td>\n<\/tr>\n<\/tbody>\n<\/table>\n

\u00a0<\/p>\n<\/p>\n

Pour la premi\u00e8re fois dans cette \u00e9tude la pi\u00e8ce est un tube de diam\u00e8tre externe de 76 mm et d\u2019\u00e9paisseur de 7 mm, comme on peut le voir sur la figure ci-dessous. L\u2019\u00e9cho de surface a \u00e9t\u00e9 mesur\u00e9 pour des\u00a0 lois de d\u00e9viation angulaire de -10\u00b0 \u00e0 10\u00b0, par pas de 2\u00b0, pour une hauteur d\u2019eau de 25 mm et les 32 \u00e9l\u00e9ments actifs.<\/p>\n<\/p>\n

\u00a0<\/p>\n<\/p>\n

\"\"<\/a><\/p>\n<\/p>\n

\u00a0<\/p>\n<\/p>\n

Les r\u00e9sultats sont \u00e9talonn\u00e9s \u00e0 partir d\u2019un \u00e9cho de surface plane et d\u2019une d\u00e9viation angulaire de 0\u00b0. Ci-dessous les amplitudes des \u00e9chos de surface du tube obtenus pour une d\u00e9viation angulaire de -10\u00b0 \u00e0 10\u00b0, pour trois s\u00e9quences d\u2019\u00e9l\u00e9ments actifs et \u00e0 une hauteur d\u2019eau de 25 mm sont trac\u00e9es en noir pour la mesure exp\u00e9rimentale, en rouge plein pour les r\u00e9sultats du mod\u00e8le de Kirchhoff et en rouge pointill\u00e9 pour le mod\u00e8le sp\u00e9culaire.<\/p>\n<\/p>\n

\u00a0<\/p>\n<\/p>\n

\"\"<\/a><\/p>\n<\/p>\n

\u00a0<\/p>\n<\/p>\n

Pour des d\u00e9viations angulaires proches de 0\u00b0, les deux mod\u00e8les de CIVA sont en tr\u00e8s bon accord avec la mesure. Pour des d\u00e9viations angulaires comprises entre (-\/+)6\u00b0 et (-\/+)10\u00b0, les amplitudes pr\u00e9dites par CIVA sont relativement proches des mesures, avec au maximum 2 dB d\u2019\u00e9cart. En revanche, pour une d\u00e9viation de (-\/+)4\u00b0, CIVA ne reproduit pas la chute d\u2019amplitude montr\u00e9e par les mesures, surestimant ainsi de 7 dB les valeurs d\u2019amplitudes par rapport aux mesures.<\/p>\n<\/p>\n

Ci-dessous sont repr\u00e9sent\u00e9es les comparaisons des Ascans entre Kirchhoff et les mesures ainsi que le mod\u00e8le sp\u00e9culaire et les mesures.<\/p>\n<\/p>\n

\u00a0<\/p>\n<\/p>\n

\"\"<\/a><\/p>\n<\/p>\n

\"\"<\/a><\/p>\n<\/p>\n

\u00a0<\/p>\n<\/p>\n

On observe que pour les deux mod\u00e8les de CIVA, plus la d\u00e9viation angulaire augmente, plus les temps de vols et la forme temporelle des Ascans s\u2019\u00e9loignent de ceux mesur\u00e9s exp\u00e9rimentalement.\u00a0<\/p>\n<\/p>\n

\u00a0<\/p>\n<\/p>\n

Continuer vers Lois de focalisation en diff\u00e9rents points \u00e0 L0\u00b0<\/a><\/p>\n<\/p>\n

Retourner au menu Echos de surface<\/a><\/p>\n<\/p>\n

Retourner au menu Echos de g\u00e9om\u00e9trie<\/a><\/p><\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

Validation exp\u00e9rimentale et caract\u00e9risation des mod\u00e8les Ultrasons de CIVA, \u00e9chos de pi\u00e8ces, surface, de g\u00e9om\u00e9trie, logiciel de simulation CND<\/p>\n","protected":false},"author":0,"featured_media":0,"parent":3434,"menu_order":2,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","template":"templates\/page--extende.html.php","meta":{"_acf_changed":false,"footnotes":""},"class_list":["post-4307","page","type-page","status-publish","hentry"],"acf":[],"_links":{"self":[{"href":"https:\/\/www.extende.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/pages\/4307","targetHints":{"allow":["GET"]}}],"collection":[{"href":"https:\/\/www.extende.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/pages"}],"about":[{"href":"https:\/\/www.extende.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/types\/page"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.extende.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/comments?post=4307"}],"version-history":[{"count":1,"href":"https:\/\/www.extende.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/pages\/4307\/revisions"}],"predecessor-version":[{"id":5566,"href":"https:\/\/www.extende.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/pages\/4307\/revisions\/5566"}],"up":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.extende.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/pages\/3434"}],"wp:attachment":[{"href":"https:\/\/www.extende.com\/fr\/wp-json\/wp\/v2\/media?parent=4307"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}