Afin d\u2019\u00e9valuer les effets de la courbure du fond et de la surface de la pi\u00e8ce sur les \u00e9chos multiples de l\u2019entaille, des inspections d\u2019une entaille droite d\u00e9bouchant en fond d\u2019une pi\u00e8ce plane et d\u2019une pi\u00e8ce cylindrique de m\u00eame \u00e9paisseur (12 mm) ont \u00e9t\u00e9 r\u00e9alis\u00e9es en ondes T avec un capteur plan. Dans chaque pi\u00e8ce, les \u00e9chos \u00ab multibonds \u00bb renvoy\u00e9s par l\u2019entaille apr\u00e8s \u00ab n \u00bb rebonds du faisceau sur le fond de la pi\u00e8ce (n compris entre 1 et 7) ont \u00e9t\u00e9 mesur\u00e9s. L\u2019entaille de dimension 2x10mm est verticale, le diam\u00e8tre du capteur est de 12.7mm et sa fr\u00e9quence centrale 5MHz. Pour des raisons de reproductibilit\u00e9, les inspections ont \u00e9t\u00e9 effectu\u00e9es en immersion. Les simulations correspondant \u00e0 ces inspections ont \u00e9t\u00e9 r\u00e9alis\u00e9es avec CIVA11.1.<\/p>\n<\/p>\n
Pour cette \u00e9tude, 3 cales ont \u00e9t\u00e9 utilis\u00e9es : une cale avec TGs destin\u00e9e \u00e0 l\u2019\u00e9talonnage du capteur et \u00e0 la mesure de l\u2019att\u00e9nuation, une cale plane et une cale cylindrique de m\u00eame \u00e9paisseur. Une attention particuli\u00e8re avait \u00e9t\u00e9 demand\u00e9e lors la r\u00e9alisation de ces 3 cales afin de garantir une m\u00eame att\u00e9nuation dans chacune d\u2019elle (elles sont toutes 3 extraites d\u2019un m\u00eame lingot d\u2019acier et les entailles et TGs ont \u00e9t\u00e9 usin\u00e9s de fa\u00e7on \u00e0 ce que dans chaque cale les fibres soient orient\u00e9es de la m\u00eame fa\u00e7on par rapport \u00e0 la direction de contr\u00f4le). Malgr\u00e9 ces pr\u00e9cautions, des mesures de l\u2019att\u00e9nuation ont montr\u00e9 que cette derni\u00e8re n\u2019\u00e9tait pas identique dans\u00a0les 3 cales. Cela a compliqu\u00e9 l\u2019\u00e9tude mais n\u2019a pas emp\u00each\u00e9 d\u2019arriver \u00e0 des conclusions concernant la pr\u00e9diction des \u00e9chos multibonds de l\u2019entaille avec CIVA.<\/p>\n<\/p>\n
La cale plane a \u00e9t\u00e9 inspect\u00e9e en mode T45\u00b0 tandis que les inspections du cylindre ont \u00e9t\u00e9 r\u00e9alis\u00e9es avec quatre angles d\u2019incidence compris entre 16\u00b0 et 19\u00b0.<\/p>\n<\/p>\n
Concernant l\u2019\u00e9valuation sur pi\u00e8ce plane, les comparaisons ont montr\u00e9 une tr\u00e8s bonne pr\u00e9diction des amplitudes des \u00e9chos multibonds de l\u2019entaille, des courbes \u00e9chodynamiques et des Ascans.<\/p>\n<\/p>\n
Concernant l\u2019\u00e9valuation sur pi\u00e8ce cylindrique, les comparaisons ont montr\u00e9 des \u00e9carts entre les \u00e9chos multibonds exp\u00e9rimentaux et ceux pr\u00e9dits par CIVA. Les \u00e9carts ont \u00e9t\u00e9 analys\u00e9s dans un premier temps pour les \u00e9chos de coin avec l\u2019aide d\u2019ATHENA2D. Les diff\u00e9rences sont dues au fait que CIVA ne prend pas en compte l\u2019onde de t\u00eate \u00e0 la surface du cylindre (pour les incidences proches de 16\u00b0) ni les ondes rasantes \u00e0 la surface de l\u2019entaille (pour les incidences proches de 19\u00b0). Or ces deux types d’ondes\u00a0ont un impact sur l\u2019\u00e9cho de coin de l\u2019entaille. Cela entraine des \u00e9carts entre CIVA et la mesure \u00e0 la fois pour les amplitudes et pour les formes de leurs courbes \u00e9chodynamiques.<\/p>\n<\/p>\n
Les \u00e9carts obtenus entre la mesure et CIVA pour les amplitudes des \u00e9chos multibonds au-del\u00e0 de l\u2019\u00e9cho de coin ont \u00e9t\u00e9 analys\u00e9s dans un second temps. Leur \u00e9volution quand le nombre de rebonds augmente d\u00e9pend fortement du coefficient d\u2019att\u00e9nuation de la cale cylindrique qui n\u2019a pu \u00eatre d\u00e9termin\u00e9 avec certitude. Pour cette raison, les simulations des \u00e9chos multibonds de l\u2019entaille ont \u00e9t\u00e9 r\u00e9alis\u00e9es avec plusieurs coefficients. Le meilleur accord en amplitude a \u00e9t\u00e9 obtenu pour le coefficient de 0.025 dB\/mm. Avec ce coefficient, les \u00e9carts entre la mesure et CIVA n\u2019augmentent quasiment pas avec le nombre de rebonds. Par extrapolation des observations faites pour les \u00e9chos de coin, ces \u00e9carts ainsi que ceux obtenus entre CIVA et la mesure pour les formes des courbes \u00e9chodynamiques ont \u00e9t\u00e9 attribu\u00e9s aux ph\u00e9nom\u00e8nes non pris en compte par CIVA (ondes de t\u00eate \u00e0 la surface du cylindre et\/ou ondes rasantes \u00e0 la surface de l\u2019entaille).<\/p>\n<\/p>\n
Ainsi, dans la cale plane, lors de l\u2019inspection en ondes T \u00e0 45\u00b0 aucune onde de t\u00eate ou rasante n\u2019est apparue et les pr\u00e9dictions de CIVA pour les \u00e9chos multibonds de l\u2019entaille sont proches de la mesure. Dans la cale cylindrique, du fait des courbures de la surface et du fond il semble difficile de trouver une incidence \u00e0 laquelle aucune onde de t\u00eate ou rasante n\u2019est g\u00e9n\u00e9r\u00e9e. Par cons\u00e9quent, les pr\u00e9dictions de CIVA s\u2019\u00e9cartent de la mesure. Cependant, il n\u2019a pas \u00e9t\u00e9 possible de quantifier avec certitude ces \u00e9carts lors des rebonds successifs en raison de l\u2019incertitude sur la d\u00e9termination du coefficient d\u2019att\u00e9nuation dans le cylindre.<\/p>\n<\/p>\n
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